局部放電的類型依據其位置的不同大致可分為表面局部放電、內部局部放電、電暈放電三大類。

（1）表面放電

如果電場中介質有一場強分量平行于表面，當這個分量達到擊穿場強時，表面放電可能會出現；這種情況在套管法蘭處、電纜終端部及導體和介質彎角表面可能會出現，如圖1-1所示；內介質與電極間的邊緣處，在r點的電場有一平行于介質表面的分量，當電場足夠強時則產生表面放電。在有些情況下，空氣中的起始放電電壓可以計算；電極的形狀對表面局部放電的波形有一定影響，假如電極不對稱，那么正負半周的局部放電幅值就不相等，如下圖1-2所示；當產生表面放電的電極處于高電位時，出現在負半周的放電脈沖較大、較??；出現在正半周的放電脈沖正好與此相反。此時若將高壓端與低壓端對調，則防電圖形亦相反。

            圖1-1 出現在介質表面的局部放電

            圖1-2 表面局部放電波形

（2）內部放電

絕緣內部或絕緣與電極之間發(fā)生放電，大多由于絕緣材料中的氣隙、雜質造成，它們不僅形狀和大小會對放電的特性產生影響；其位置也對放電特性有影響。

（3）電暈放電

由于絕緣體表層的場強增加，當達到氣體擊穿場強時，電暈放電。電暈放電的電子多數向電極的負極性聚集。電暈放電過程中，在交流電作用下，它們僅在負半周出現。電暈放電是一種自持放電形式，其放電的過程伴有大量空間電荷形成的流注放電。交流電及高壓電極的作用下，電暈的放電波形體現在負半周。當接地電極也有點時，則出現負半周幅值較大，正半周幅值較小的放電。

電暈放電是在電場極不均勻的情況下，導體表面附近的電場強度達到氣體的擊穿場強時所發(fā)生的放電。在高壓電極邊緣，周圍可能由于電場集中造成電暈放電。電暈放電在負極性時較易發(fā)生，也即在交流時它們可能僅出現在負半周。電暈放電是一種自持放電形式，發(fā)生電暈時，電極附近出現大量空間電荷，在電極附近形成流注放電?，F以棒一板電極為例來解釋，在負電暈情況下，如果正離子出現在棒電極附近，則由電場吸引并向負電極運動，離子沖擊電極并釋放出大量的電子，在附近形成正離子云。負電子則向正極運動，然后離子區(qū)域擴展，棒極附近出現比較集中的正空間電荷而較遠離電場的負空間電荷則較分散，這樣正空間電荷使電場畸變。因此負棒時，棒極附近的電場增強，較易形成。

在交流電壓下，當高壓電極存在，電場強度集中時，電暈一般出現在負半周，或當接地電極也有點時，則出現負半周幅值較大，正半周幅值較小的放電。